（θ  Δθ）-t·tanθ=μ·Δxa?2f/?t2。】

        “稍等一。”

        看到这句话，法拉第忽然皱起了眉，打断了徐云。

        很明显。

        此时他已经隐隐现了掉队的迹象：

        “罗峰同学，用tanθ替代sinθ的意义是什么？”

        徐云又看了小麦，小麦当即心领神会：

        “法拉第先生，因为正切值tanθ还可以代表一条直线的斜率呀，也就是代表曲线在某一的导数。”

        “正切值的表达式是tanθ=c/b，如果建一个坐标系，那么这个c刚好就是直线在y轴的投影dy，b就是在x轴的投影dx。”

        “它们的比值刚好就是导数dy/dx，也就是说tanθ=dy/dx。”

        法拉第认真听完，花了两分钟在纸上演算了一番，旋即恍然的一拍额：

        “原来如此，我明白了，请继续吧，罗峰同学。”

        徐云，继续解释：

        “因为波的函数f(x，t)是关于x和t的二元函数，所以我们只能求某一的偏导数。”

        “那么正切值就等于它在这个的偏导数tanθ=?f/?x，原来的波动方程就可以写成这样......”

        随后徐云在纸上写了一个新方程：

        t（?f/?xlx  △x-?f/?xlx）=μ·Δxa?2f/?t2。

        看起来比之前的要复杂一些，但现场的这些大佬的目光，却齐齐明亮了不少。

        到了这一步，接来的思路就很清晰了。

        只要再对方程的两边同时除以Δx，那左边就变成了函数?f/?x在x  Δx和x这两的值的差除以Δx。

        这其实就是?f/?x这个函数的导数表达式。

        也就是说。

        两边同时除以一个Δx之后，左边就变成了偏导数?f/?x对x再求一次导数，那就是f(x，t)对x求二阶偏导数了。

        同时上面已经用?2f/?t2来表示函数对t的二阶偏导数，那么这里自然就可以用?2f/?x2来表示函数对x的二阶偏导数。

        然后两边再同时除以t，得到方程就简洁多了：

        ?2f/?x=μ?2f/t?x2。

        同时如果你脑还没晕的话便会发现.....

        μ/t的单位.....

        刚好就是速度平方的倒数！

        也就是说如果我们把一个量定义成t/μ的平方，那么这个量的单位刚好就是速度的单位。

        可以想象，这个速度自然就是这个波的传播速度v：

        v2=t/μ。

        因此将这个值代之后，一个最终的公式便现了：

        ?2f/?x=?2f/v2?x2。

        这个公式在后世又叫......